Лекции и рефераты по Физике
-
Парадокс Эйнштейна-Подольского-Розена и его интерпретации
Самые интересные моменты в истории и методологии современной физики связаны с решением проблемы интерпретации квантовой теории. Эта проблема и сейчас остается в центре внимания научного сообщества, так как ни сторонники копенгагенской интерпретации, ни ее противники не собираются оставлять своих позиций. Однако ни те, ни другие, не отрицая правомерности принципа неопределенностей…
Подробнее » -
Принцип суперпозиции
Принцип суперпозиции состоит в том, что если квантовый объект может находиться в состояниях, описываемых волновыми функциями, то возможно состояние, изображаемое волновой функцией. Квантово-механический принцип суперпозиции является уточнением соответствующих представлений классической физики. Согласно последней, в среде, не меняющей свои свойства под действием возмущений, волны распространяются независимо друг от друга. Следовательно, результирующее…
Подробнее » -
Туннельный эффект
Любой потенциальный барьер может быть преодолен в том случае, если кинетическая энергия тела (Е) больше его потенциальной энергии (U) так сказать, на вершине барьера Е = Uо С позиции квантовой механики, частиц попав в область потенциального барьера, не обладает точным значением импульса, а значит, и кинетической энергии. В соответствии с…
Подробнее » -
Принцип дополнительности Н. Бора
Квантовые объекты относительны к средствам наблюдения. О параметрах квантовых явлений можно судить лишь после ТОО как они про взаимодействовали со средствами наблюдения, т.е. приборами. «Поведение атомных объектов невозможно резко отграничить от их взаимодействия с измерительными приборами, фиксирующими условия, при которых происходят явления»[1]. При этом приходится учитывать, что приборы, которые используются…
Подробнее » -
Соотношение неопределенностей
Как было впервые подмечено В. Гейзенбергом, измеряемые значения координат квантовых объектов и их импульсов подчиняются соотношениям: где значок обозначается — неопределенность. Соотношения Гейзенберга свидетельствуют о том, что чем определеннее значение одного из параметров, входящих в указанные соотношения, тем неопределеннее значение другого параметра, и, наоборот, чем больше неопределенность координаты, тем меньше…
Подробнее » -
Соотношение неопределенностей
Соотношение неопределенностей Как было впервые подмечено В. Гейзенбергом, измеряемые значения координат квантовых объектов и их импульсов подчиняются соотношениям: где значок обозначается — неопределенность. Соотношения Гейзенберга свидетельствуют о том, что чем определеннее значение одного из параметров, входящих в указанные соотношения, тем неопределеннее значение другого параметра, и, наоборот, чем больше неопределенность координаты,…
Подробнее » -
О наглядности квантово-механических явлений
Все, что происходит с квантовыми объектами до фиксации собственных значений того или иного оператора Â, в эксперименте не фиксируется в непосредственном виде, а потому не дано в наглядной форме. Несостоятельна всякая попытка представления себе квантового объекта самого по себе, до его взаимодействия с макроусловиями его существования. Квантово-механические явления как таковые…
Подробнее » -
Принцип наблюдаемости
Согласно принципу наблюдаемости, сформулированному одним из основателей квантовой механики В. Гейзенбергом, «разумно включать в теорию только величины, поддающиеся наблюдению…»[1]. В любой науке данные наблюдений становятся понятными лишь тогда, когда есть теория. Все физические теории, которые были известны ученым до создания квантовой механики, содержали исключительно понятия, прямо и непосредственно сопряженные с…
Подробнее » -
История развития квантовой теории
Квантовая теория родилась в 1901 г., когда Макс Планк предложил теоретический вывод о соотношении между температурой тела и испускаемым этим телом излучением, вывод, который долгое время ускользал от других ученых. Как и его предшественники, Планк предположил, что излучение испускают атомные осцилляторы, но при этом считал, что энергия осцилляторов (и, следовательно,…
Подробнее » -
Квантово-полевая картина мира
Согласно электромагнитной картине мира окружающий человека мир представляет собой сплошную среду — поле, которое может иметь в разных точках различную температуру, концентрировать разный энергетический потенциал, по-разному двигаться и т.д. Сплошная среда может занимать значительные области пространства, ее свойства изменяются непрерывно, у нее нет резких границ. Этими свойствами поле отличается от…
Подробнее » -
Динамо–механизм генерации магнитного поля
Гидромагнитное динамо — механизм усиления или поддержания стационарного (либо колебательного) состояния магнитного поля гидродинамическими движениями проводящей среды. Большинство космических объектов и окружающая их среда обладают магнитными полями. Происхождение и наблюдаемые изменения космических магнитных полей связаны с движениями плазмы. Идею о том, что движения плазмы могут приводить к усилению магнитного поля,…
Подробнее » -
Реликтовое магнитное поле магнитный поле звезда
Первая теория происхождения магнитного поля звёзд исходит из того, что поле порядка 3*10-6 Гс имеется в межзвездной среде, из которой образуются звезды. Сжатие газа в звезду сжимает и усиливает поле. При изотропном сжатии поле В меняется как ρ2/3, и измерение поля в межзвездных облаках разной плотности качественно подтверждает эту зависимость.…
Подробнее » -
Теории происхождения магнитного поля звёзд
Исследование магнитных звезд может дать некоторую информацию о происхождении поля. Причём не только в этих звездах, но и в обычных, где напряженность меньше. Наблюдениям доступны только магнитные поля, выходящие из звезды в окружающее пространство. Но и внутри звезды может присутствовать магнитное поле, не выходящее на поверхность и поэтому недоступное для…
Подробнее » -
Магнитные поля звёзд на поздних стадиях эволюции
гиганты Отличительной особенностью гигантов является то, что они служат источниками крайне сильного солнечного ветра (потоки заряженных частиц, испускаемых светилом) — в общей сложности звезда может тратить до трети массы за время жизни на такой ветер. При этом движение заряженных частиц вдоль линий магнитного поля сказывается на спектре излучения звезды. Для…
Подробнее » -
Магнитные поля звёзд Главной Последовательности
a) гелиевые звёзды Рассмотрим звезды с аномальными линиями гелия (температурный интервал 13000- 25000К). Эта группа состоит из двух подгрупп — более холодные звезды He-weak с ослабленными линиями гелия в спектрах и более горячие He-rich (или He-strong) с усиленными линиями гелия. СР4 — звезды обладают сильными магнитными полями, как и звезды…
Подробнее » -
Данные наблюдений о магнитных полях звёзд
Магнитные поля присутствуют, по-видимому, на всех звёздах. Но наблюдениям доступны только магнитные поля, выходящие из звезды в окружающее пространство. Внутри звезды может присутствовать магнитное поле, не выходящее на поверхность и поэтому недоступное для прямых астрофизических наблюдений. Прямые наблюдения позволяют определять лишь усреднённые по поверхности звезды магнитные поля, и мало что…
Подробнее » -
Общие теоремы динамики системы точек
Основные (общие) теоремы динамики систем свободных материальных точек являются уравнениями движения систем свободных материальных точек, т. е. математически дифференциальными уравнениями изменений основных мер движения. 1. Для точки уравнение движения относительно инерциальной системы отсчёта: Перенесём все векторы, не изменяя их направления, в центр масс и сложим геометрически: . Производная по времени…
Подробнее » -
Частные виды силовых полей
1) Сила зависит только от времени – поле однородно, но не стационарно. . Тогда: ; . Аналогично, для y и z. 2) Проекции силы зависят только от соответствующих координат. . Умножая на dx и интегрируя: . Дифференцируем снова для проверки: ; . Положим: . Тогда: (знак берётся из начальных условий).…
Подробнее » -
Дифференциальные уравнения движения точки
Рассмотрим движение свободной материальной точки в инерциальной системе отсчёта в декартовых координатах. Из 2-го закона Ньютона: , , причём, Fx, Fy, Fz – могут зависеть от координат, первых производных, времени: . Если известен закон движения (например из кинематики): , , , то => Fx(t), Fy(t), Fz(t). Это…
Подробнее » -
Основы динамики точки
Динамикой называется та часть, в которой рассматриваются влияние сил на состояние движения материальных объектов. В этом разделе в качестве моделей реальных тел принимается материальная точка Законы Ньютона. Правило сложения сил. Рассмотрим движение материальной точки (рис. 46) в инерциальной системе отсчёта под действием сил, обусловленных взаимодействием точек с другими точками и…
Подробнее » -
Сложное движение точки
Для описания движения введём неподвижную и подвижную системы координат. Рассмотрим движение точки М в подвижной системе отсчета , , (рис. 45). Для этого задают: 1) , где — орты подвижной системы. 2) Движение системы относительно неподвижных осей. Пусть Найдем скорость точки М в неподвижной системе (дифференцированием): Очевидно: — искомая скорость;…
Подробнее » -
Плоскопараллельное движение
Плоскопараллельным называется такое движение абсолютно твёрдого тела, при котором скорости всех его точек параллельны некоторой неподвижной плоскости . — плоскость (х1,х2)||( y1,y2). По формуле Эйлера: Так как , то (круговая перестановка — ) или . Т. е. скалярное произведение векторов : . В силу произвольности координат y1, y2 точки Р…
Подробнее » -
Поступательное и вращательное движения
Частными видами движения абсолютно твёрдого тела являются поступательное, вращательное и плоскопараллельное. Поступательным движением абсолютно твёрдого тела будем называть такое движение, при котором отрезок прямой, соединяющей две любые точки тела, остаётся параллельным неподвижной прямой. Рис.41. В поступательном движении все точки тела в каждый момент времени имеет одну и ту же скорость…
Подробнее » -
Формула Эйлера
Найдём число координат, определяющих положение абсолютно твёрдого тела. Определить положение тела => определить координаты точки относительно некоторой системы отсчёта в момент времени. Рис.38. Пусть Х1 , Х2 , Х3 – неподвижные оси (рис. 38); орты: [декартова система]. , , — оси, жёстко связанные с телом; орты: , , — [декартова…
Подробнее » -
Распределение ускорений точек твёрдого тела
Найдём закон распределения. Дифференцируем по времени формулу Эйлера: , Так как , то => двойное векторное произведение — формула Ривальса для распределения ускорений точек абсолютно твёрдого тела (рис. 40). 1) — ускорение начала подвижной системы. Так как 2) — вращательное ускорение. 3) — осестремительное ускорение. Рис.40. Контрольные вопросы: 1. Какая…
Подробнее » -
Определение внутренних усилий в стержневых конструкциях
Внутренние усилия определяются методом сечений (РОЗУ), состоящим из четырёх этапов: Р – рассекаем, то есть проводим сечение в том месте, где определяются внутренние усилия; О – отбрасываем одну из частей и рассматриваем оставшуюся часть; З – заменяем действие отброшенной части на рассматриваемую внутренними усилиями, которые приводим к центру тяжести…
Подробнее » -
Определение внутренних усилий в стержневых конструкциях
Внутренние усилия определяются методом сечений (РОЗУ), состоящим из четырёх этапов: Р – рассекаем, то есть проводим сечение в том месте, где определяются внутренние усилия; О – отбрасываем одну из частей и рассматриваем оставшуюся часть; З – заменяем действие отброшенной части на рассматриваемую внутренними усилиями, которые приводим к центру тяжести сечения.…
Подробнее » -
Задача о равновесии бруса
Виды опор: Рис.27. Уравнения равновесия: Виды нагрузок: Рис.28. Найти: RA, RB. А = 0 RB В = 0 RА Проверка: Контрольные вопросы: 1. Назовите виды опор в ???????? схемах. 2. Чем отличаются шарнирно подвижная и шарнирно неподвижная опоры? 3. Какие уравнения являются наиболее удобными для нахождения реакций в брусе?
Подробнее » -
Уравнения равновесия твёрдого тела
Пусть О – начало координат; – результирующая сила; – момент результирующей пары. Пусть точка О1 – новый центр приведения (рис.15). Рис.15. и : . Новая система сил: Заметим: . При изменении точки приведения => меняется только (в одну сторону с одним знаком, в другую – с другим). То есть точка:…
Подробнее » -
Плоская система сил
Частный случай общей поставки задачи. Пусть все действующие силы лежат в одной плоскости – например, листа. Выберем за центр приведения точку О – в этой же плоскости. Получим результирующую силу и результирующую пару в этой же плоскости, то есть (рис.19) Замечание. Систему можно привести к одной результирующей силе. Условия равновесия:…
Подробнее »
- 1
- 2